Коническая линза, ультрафиолетовый расплавленный кварц, установлена

Коническая линза, также известная как вращающаяся симметричная призма, представляет собой линзу, состоящую из конической поверхности и плоскости. Конические линзы часто используются для создания лучей, распределенных по интенсивности Бесселя, или конических нераспределенных лучей. При преобразовании коллимационного луча в кольцевой луч плоскость конической линзы должна быть обращена к коллимационному источнику света.

Коническая линза, ультрафиолетовый расплавленный кварц, установлена

Обзор

характеристика

• Установленные ультрафиолетовые конические линзы с расплавленным кварцем размером 1 / 2 дюйма и 1 дюйма

• Предлагаемые нижние углы: 0,5 °, 1,0 °, 2,0 °, 5,0 °, 10,0 °, 20,0 ° и 40,0 °

• Доступны версии без покрытия или широкополосного покрытия

А 350 - 700 nm(-A膜)

А 650 - 1050 nm(-B 膜)

А 1050 - 1700 nm(-C 膜)

• совместимостьКомпонент SM - резьбы

• Также предоставляетсяНеокрепленная ультрафиолетовая коническая линза с расплавленным кварцем

приложение

• Лазерная перфорация

• Оптический захват

• Оптическая когерентная стратификация (OCT)

Коническая линза, также известная как вращающаяся симметричная призма, представляет собой линзу, состоящую из конической поверхности и плоскости. Конические линзы часто используются для создания лучей, распределенных по интенсивности Бесселя, или конических нераспределенных лучей. При преобразовании коллимационного луча в кольцевой луч плоскость конической линзы должна быть обращена к коллимационному источнику света.

Установленные в Thorlabs конические линзы из расплавленного ультрафиолетового кварца (UVFS) содержат версии 1 / 2 дюйма и 1 дюйма с корпусами с резьбами SM05 (0.535 '- 40) и SM1 (1.035' - 40), соответственно, для совместимости с нашими компонентами серии SM - резьбы. Эти конические линзы имеют нижний угол от 0,5 ° до 40 °. Они изготовлены из высококачественного ультрафиолетового расплавленного кварца и идеально подходят для лазерных применений высокой мощности. На корпусе выгравированы беспроводные символы и стрелки, указывающие на направление беспроводного сопряжения.

Установленные конические линзы имеют версии без покрытия или с двумя сторонами, покрытыми тремя широкополосными пленками: A (350 - 700 нм), B (650 - 1050 нм) или C (1050 - 1700 нм). Обе стороны покрыты проницаемой пленкой, выгравированной для уменьшения поверхностного отражения, тем самым увеличивая пропускную способность. (R(avg) < 0.5%)。 Если вам нужно настроить покрытие, обратитесь в техническую поддержку.

При преломлении света конические линзы следуют закону Снелла. Можно использовать для измерения угла поворота:

Из них,nЭто показатель преломления стекла,аЭто физическое основание конической линзы,ßЭто угол отклонения, создаваемый преломляющим светом и световой осью. Предположим, что скорость преломления воздуха составляет 1. Более подробную информацию см. на рисунке 1.1.

Общие спецификации

Форма луча

Сформированный коническими линзами

• луч Бесселя: отсутствие дифракции

• Кольцевой луч: идеально подходит для лазерной перфорации

Рисунок 2.1:Абсолютное значение функции Бесселя порядка 0 (th). Настоящий луч Бесселя требует, чтобы каждое кольцо обладало той же энергией, что и центральный пик, и поэтому не требуетКоличество XЭнергия.

Диаграмма 2.2Световая карта конической линзы.

Луч Бесселя - это концентрический кольцевой луч без дифракции, и каждое концентрическое кольцо имеет ту же мощность, что и центральное кольцо. Технически невозможно создать луч Бесселя, потому что он требует ничего.Количество XЭнергия. Но пропуская гауссовый луч через коническую линзу и приближая проекцию луча к конусу конической линзы, можно создать луч, очень похожий на распределение Бесселя. На рисунке 2.1 показано абсолютное значение этой функции Бесселя порядка 0 (th).

Когда проекция луча удаляется от линзы, образуется отдельный кольцевой луч. На самом деле, луч имеет коническую форму (то есть диаметр увеличивается с расстоянием), но свет не расходится, поэтому толщина кольца остается неизменной (см. рисунок 2.2). Толщина кольца составляет половину диаметра падающего лазерного луча. Этот тип луча обычно используется для лазерного бурения.

Круглый угол

Распределение интенсивности полученного луча Бесселя и кольцевого гауссового луча зависит от дефекта верхней части. Если вершина круглая, то центральный лепесток луча Бесселя нулевого порядка демонстрирует колебания интенсивности, а не пространственную согласованность (1), в то время как полый гауссовый луч имеет асимметричное кольцо с хвостом к центру или вторичному кольцу (2). длялучшеЗемля уменьшает угол, Thorlabs производит конические линзы внутри, чтобыW ВсеУправляйте производственным процессом, чтобы минимальный диаметр угла составлял всего 0,70 мм.

Диаграмма 2.3:Экспериментальная установка для создания полых кольцевых гауссовых лучей.

Рисунок 2.4:Как показано на экране наблюдения, кольцевой луч образуется конической линзой Thorlabs (a) и двумя общими коническими линзами [b) и (c)]. Кольца, создаваемые коническими линзами Thorlabs, переходят от высокой прочности к низкой в коротком диапазоне, в то время как обычные конические линзы переходят на большее количество пикселей. Белая горизонтальная линия показывает расположение распределения прочности на рисунке 2.5.

Поскольку любой дефект в верхней части конической линзы влияет на свойства излучающего луча, мы показываем массу конической линзы Thorlabs, сравнивая полые гауссовые лучи, создаваемые конической линзой Thorlabs с двумя общими коническими линзами. Кольцевой луч сгенерирован с помощью экспериментального устройства, показанного на рисунке 2.3, и включает в себя лазер на 633 нм, ахроматический расширитель Galileo GBE05 - A 5X, переменную диафрагму с кольцевым приводом SM2D25D SM2, коническую линзу (общую коническую линзу AX2520 и два конических угла 20°) и экран наблюдения EDU - VS1 из полистирола. Для получениялучшеЛазер, попадающий в коническую линзу, должен быть коллимационным лучом малого диаметра. Это может быть достигнуто путем сначала расширения коллимационного луча, а затем включения луча через диафрагму, закрытую до 2,0 мм. Затем полученная форма луча проецируется на экран наблюдения. Экран наблюдения расположен в дальнем поле. Для удобства перемещения экран наблюдения устанавливается на направляющей ласточкина хвоста с застрявшим ползунком направляющей.

На рисунке 2.4 показаны три тестовые конические линзы, отображающие на экране наблюдения кольцевой гауссовый луч. С точки зрения массы луча, коническая линза Thorlabs (рис. 2.4 (a)) генерирует чистый кольцевой луч с высоким контрастом между краем кольца и темным центром. Масса кольцевых лучей, создаваемых коническими линзами других производителей, различна. Как показано на рисунке 2.4 (c), кольцо, создаваемое одной из общих конических линз, плохо контрастирует между областями высокой и низкой прочности. Основное кольцо кажется слабым, и в нем видно распределение ненулевой прочности. Вторая общая коническая линза на изображении внизу создает чистые кольца, но контраст между краем кольца и темным центром значительно слабее.

Чтобы подчеркнуть изменение интенсивности полученного луча, были сделаны псевдоцветные версии этих изображений и извлечены контуры линий. На рисунке 2.4 параллельно показаны оригинальные изображения (слева) и псевдоцветные изображения (справа); Белая линия на рисунке показывает источник расположения диаграммы распределения интенсивности, а на рисунке 2.5 показана соответствующая информация о пикселях. Сравнение линейной прочности трех тестовых конических линз показывает, что конические линзы Thorlabs имеют самые яркие пики прочности, а именно:лучшеКонтрастность, потому что она меняется от яркости к темноте при минимальном количестве пикселей. В то время как общая коническая линза переходит от яркого края к центру нулевой прочности в более широком диапазоне пикселей, это можно увидеть в хвосте медленного затухания пикового значения асимметричной прочности. Это может привести к снижению контрастности между ярким кольцом и пустотой. Обратите внимание, что не нулевые пики в центре кольца являются ожидаемыми эффектами, потому что только идеальные,лучшеКонические линзы имеют высокопрочные края и нулевую прочность в других местах. За счет улучшения углового диаметра и уменьшения дефектов поверхности конической линзы можно увеличить контраст между областями высокой прочности и ненулевыми центрами.

Диаграмма 2.5Контуры линий, извлеченные из изображений кольцевого луча на рисунке 2.4. Конические линзы Thorlabs имеют самые резкие пики прочности и самые крутые переходы от яркой стороны к центру нулевой прочности. Интенсивность выражается в произвольной единице, а не в абсолютной измеренной величине. Местоположение также предоставляется в любой единице, но связано с количеством пикселей.

Порог повреждения

Порог повреждения кварцевой конической линзы

В таблице 3.1 приведены данные измерений ультрафиолетовой расплавленной кварцевой линзы Thorlabs. Пороговые характеристики повреждения фиксированы для всех ультрафиолетовых расплавленных кварцевых линз, независимо от размера линзы.

Таблица 3.1 Пороговые характеристики повреждений

комментарий

Плотность мощности луча должна быть рассчитана в W / cm. О том, почему линейная плотность мощности - это длинные импульсы и непрерывный свет.лучшеИзмерения, посмотрите ниже раздел « Непрерывные волны и длинные импульсные лазеры».

b. Указанный порог повреждения представляет собой аутентификационное измерение, а не истинный порог повреждения (т.е. максимальный выход, который оптический элемент может выдержать без повреждения).

Пороговые уровни повреждений при лазерной индукции

Ниже приводится краткое описание того, как измерить порог повреждения, вызванного лазером, и как определить, подходит ли оптический элемент для конкретного применения в соответствии со спецификацией порога повреждения. При выборе оптического элемента важно понимать порог повреждения оптического элемента лазерной индукцией (LIDT). LIDT оптических компонентов в значительной степени зависит от типа лазера, который вы используете. Непрерывные волны (CW) лазеры обычно вызывают повреждение за счет теплового эффекта (поглощения мембраны или фундамента). Импульсные лазеры обычно забирают электроны из кристаллической решетки оптических элементов, прежде чем вызвать тепловое повреждение. Обратите внимание, что руководство, представленное здесь, основано на работе при комнатной температуре и новых оптических элементах (т.е. соответствует спецификации царапины - точки отсоса, поверхность не загрязнена и т.д.). Поскольку пыль или другие частицы на поверхности оптического элемента снижают порог повреждения, мы рекомендуем, чтобы поверхность оптического элемента была чистой и не загрязнялась примесями. Для получения дополнительной информации о чистке оптических компонентов, пожалуйста, ознакомьтесь с нашим курсом по очистке оптических компонентов.

Метод тестирования

Thorlabs тестирует LIDT в соответствии со стандартами ISO / DIS 11254 и ISO 21254.

Во - первых, мы сбрасываем пучок света малой мощности / энергии на измеримые оптические элементы. Оптический элемент в 10 местах подвергается воздействию в течение 30 секунд (непрерывный лазер) под этим лазерным лучом или подвергается воздействию нескольких импульсов (заданная тяжелая частота импульса). После экспозиции микроскоп (увеличение ~ 100X) обнаруживает наличие видимых повреждений. Количество записей о месте повреждения и соответствующая мощность / энергия. Затем, увеличивая или уменьшая мощность / энергию падающего света, экспонируйте его в 10 новых местах оптического элемента. Повторяйте вышеуказанные процессы до тех пор, пока не будет наблюдаться повреждение. Таким образом, порог повреждения - это максимальная мощность / энергия, которую оптический элемент может выдержать без повреждения. На рисунке 37B показаны результаты испытаний зеркала BB1 - E02.

Согласно результатам испытаний, порог повреждения зеркала составляет 2,00 J / cm2 (532 нм, ширина пульса 10 ns, 10 Гц, 0803 мм). Обратите внимание, что эти тесты проводятся на чистых оптических элементах, поскольку примеси и загрязнители могут значительно снизить порог повреждения элемента. Результаты этого теста представляют собой только одну мембрану, и пороговые характеристики повреждения Thorlabs изменяются в зависимости от мембраны.

Лазеры с непрерывными и длинными импульсами

Когда оптический элемент поврежден лазером непрерывных волн (CW), обычно это происходит из - за поглощения энергии лазера, что приводит к таянию поверхности или повреждению оптической мембраны (проникающей мембраны) [1]. При анализе LIDT импульсы шириной более 1 мкс могут рассматриваться как непрерывные лазеры.

Таблица 37C Примеры тестовых данных

При ширине импульса между 1 НС и 1 мкс повреждение, вызванное лазерной индукцией, может быть вызвано поглощением или диэлектрическим пробоем, поэтому пользователь должен анализировать как непрерывные волны, так и импульсы LIDT. Поглощение может быть вызвано присущими оптическим элементам свойствами или поверхностными нарушениями; Значения LIDT действительны только для оптических компонентов, которые соответствуют или превышают спецификации качества поверхности, предоставленные изготовителем. В то время как многие оптические элементы могут выдерживать мощные лазеры непрерывной волны, порог повреждения непрерывной волны для оптических элементов, таких как склеивание (например, ахроматические двойные линзы) или высокоабсорбционные (например, фильтры нейтральной плотности), ниже, поскольку поглощение или рассеяние клеевого слоя или металлической пленки снижает порог повреждения.

Импульсные лазеры с высокой частотой повторения импульсов (PRF) похожи на непрерывные лучи. Однако многое зависит от таких факторов, как поглощение и тепловая диффузия, поэтому нет надежного способа определить, повреждает ли лазер с высоким PRF оптический элемент из - за теплового эффекта. Для высокоPRF - лучей их средняя мощность и пиковая мощность должны быть сопоставлены с той же мощностью CW. Кроме того, для высокопрозрачных материалов при увеличении PRF LIDT практически отсутствует илиW ВсеНикакого снижения.

Для использования порога повреждения непрерывной волны, установленного оптическими элементами, необходимо знать следующую информацию:

1. Длина волны лазера.

2. Диаметр луча (1 / e (2))

3. Приблизительные контуры интенсивности луча (например, распределение Гаусса)

4. Линейная плотность мощности луча (общая мощность делится на 1 / e (2) диаметр луча)

Thorlabs использует W / cm для выражения LIDT - значения CW - лазера. Таким образом, LIDT, полученный с линейной плотностью мощности, может использоваться для любого диаметра луча; Перерасчет не требуется из - за изменения размера пятна, как показано на рисунке 37D. Используйте следующую формулу для расчета средней линейной плотности мощности.

Вышеприведенная формула вычисления предполагает однородный профиль интенсивности луча. Теперь вы должны рассмотреть горячие точки или другие профили неравномерной интенсивности в луче и грубо рассчитать максимальную плотность мощности. Например, максимальная плотность мощности гауссового света обычно в два раза больше, чем у однородного луча (рис. 37E).

Теперь сравните максимальную плотность мощности с LIDT, указанным в оптических элементах. Если испытательная длина волны оптического элемента не равна вашей рабочей длине волны, порог повреждения должен быть соответствующим образом увеличен. По опыту, порог повреждения и длина волны имеют линейную зависимость. Таким образом, при уменьшении длины волны на час порог повреждения также уменьшается (например, LIDT имеет порог повреждения 10 Вт / см при 1310 нм и 5 Вт / см при 655 нм):

Этот эмпирический закон предлагает только общие тенденции, а не количественный анализ LIDT и длин волн. Например, для непрерывных световых применений порог повреждения хорошо пропорционален поглощению мембраны и фундамента, которое не обязательно пропорционально длине волны. Несмотря на то, что этот процесс является лучшим эмпирическим законом для вычислений LIDT, если рабочая длина волны отличается от длины волны LIDT, обратитесь в техническую поддержку. Если фактическая плотность мощности меньше скорректированного порога повреждения, оптические элементы должны быть пригодны для вашего применения.

Обратите внимание, что существует определенная погрешность между порогом повреждения, который мы установили в Интернете, и результатами наших тестов, чтобы можно было адаптироваться к различиям между различными партиями продуктов. При необходимости мы можем предоставить отдельную информацию об испытаниях и сертификаты испытаний. Мы будем использовать аналогичные оптические компоненты для анализа повреждений (без повреждения оптических компонентов клиента). Тестирование может потребовать дополнительных затрат или времени доставки. Для получения дополнительной информации обратитесь в службу технической поддержки.

импульсный лазер

Как упоминалось выше, импульсные лазеры обычно вводят оптические элементы с различными типами повреждений, чем лазеры с непрерывными волнами. Импульсные лазеры обычно не повреждают оптические элементы тепловым эффектом; Вместо этого он наносит ущерб материалу, создавая сильное электрическое поле, которое может вызвать диэлектрический пробой в материале. К сожалению, очень сложно сравнить спецификации LIDT оптических компонентов с лазерами, которые вы используете. Импульсный лазер имеет несколько механизмов повреждения оптических элементов, и степень повреждения зависит от ширины импульса лазера. Яркая часть таблицы 37F обобщает ширину пульса, соответствующую значениям LIDT, которые мы определили.

Импульсы менее 10 (- 9) s не имеют надежности при сравнении с значениями LIDT, которые мы определили. В этом диапазоне ультракоротких импульсов есть различные механизмы, которые будут доминировать в механизмах повреждения [2], таких как многофотонная лавинная ионизация. Напротив, повреждение оптических элементов импульсами между 10 (- 7) s и 10 (- 4) s вызвано диэлектрическим пробоем или тепловым эффектом. Это означает, что порог повреждения как непрерывного, так и импульсного лазера должен быть сопоставлен с лазерным лучом, чтобы определить, подходит ли оптический элемент для вашего применения.

Таблица 37F

При сравнении LIDT, заданного под определенным импульсным лазером, с лазером, который вы используете, необходимо знать следующую информацию:

1. Длина волны лазера.

2. Плотность энергии вашего луча (общая энергия делится на 1 / e (2) площадь)

3. Ширина вашего лазера.

4. Частота повторения лазерных импульсов (PRF)

5. Диаметр луча вашего лазера (1 / e (2))

6. Приблизительное распределение интенсивности луча (например, распределение Гаусса)

Плотность энергии вашего луча должна быть рассчитана в J / cm (2). Рисунок 37G показывает, почему плотность энергии выражается коротким импульсным источником светалучшеИзмерения. В этих условиях LIDT, полученный по плотности энергии, не зависит от размера пятна; Поэтому нет необходимости изменять значение LIDT из - за изменения размера пятна. Процесс вычисления предполагает равномерное распределение силы света. Вы должны настроить плотность энергии, чтобы справиться с горячими точками или другими неравномерными распределениями интенсивности в луче, и грубо рассчитать максимальную плотность энергии. Например, максимальная плотность энергии гауссового света обычно в два раза больше, чем у луча 1 / e (2).

Теперь максимальная плотность энергии сравнивается с LIDT, заданным оптическим элементом. Если испытательная длина волны оптического элемента не равна вашей рабочей длине волны, порог повреждения должен быть соответствующим образом увеличен [3]. По опыту, порог повреждения пропорционален квадратному корню отношения длины волны. Таким образом, при уменьшении длины волны на час порог повреждения также уменьшается (например, при 1064 нм порог повреждения составляет 1 Дж / м (2), а при 532 нм - 0,7 Дж / см (2)):

Диаметр луча также важен при сравнении порога повреждения. Хотя LIDT не зависит от размера пятна при выражении в J / cm²; Но большие лучи могут облучать больше дефектов, что может привести к более значительному изменению порога повреждения лазера [4]. Для данных здесь LIDT измеряется с помощью луча менее 1 мм. Когда размер луча превышает 5 мм, LIDT (J / cm2) также будет связан с диаметром луча, поскольку более крупные лучи подвержены большему количеству дефектов.

Теперь необходимо компенсировать ширину пульса. Чем длиннее ширина пульса, тем больше энергии может выдержать оптический элемент. Для ширины пульса от 1 НС до 100 НС соотношение может быть приблизительно следующим:

Используя эту формулу, можно настроить LIDT в зависимости от ширины импульса. Если максимальная плотность энергии используемого лазера меньше скорректированной максимальной плотности энергии LIDT, оптические элементы подходят для вашего применения. Обратите внимание, что этот расчет применим только к импульсным лазерам между 10 (- 9) и 10 (- 7) s. Для импульсных лазеров между 10 (- 7) s и 10 (- 4) s вам также нужно проверить, удовлетворяет ли LIDT непрерывные волны.

Обратите внимание, что существует определенная погрешность между порогом повреждения, который мы установили в Интернете, и результатами наших тестов, чтобы можно было адаптироваться к различиям между различными партиями продуктов. При необходимости мы можем предоставить отдельную информацию об испытаниях и сертификаты испытаний. Для получения дополнительной информации обратитесь в службу технической поддержки.

Расчет порога повреждения при лазерной индукции (LIDT)

Чтобы проиллюстрировать, как определить, повредила ли данная лазерная система оптический элемент, ниже приведены многочисленные примеры вычислений порога повреждения, вызванного лазером (LIDT). Чтобы облегчить аналогичные вычисления, мы предлагаем калькулятор электронных таблиц, который можно скачать, нажав кнопку справа. При использовании калькулятора сначала введите значение LIDT, указанное оптическим элементом, и соответствующие параметры вашей лазерной системы в зеленой рамке. Электронная таблица будет вычислять линейную плотность мощности CW и импульсных систем, а также плотность энергии импульсных систем. Используйте эти значения на основеЗнаниеМетод масштабирования - это оптический элемент, который вычисляет скорректированные и пропорциональные значения LIDT. Калькулятор предполагает контур гауссового луча, поэтому необходимо ввести коэффициент коррекции (однородность и т.д.) для других форм луча. Масштаб LIDT определяется по опыту; Точность не гарантирована. Обратите внимание, что в некоторых спектральных областях способность оптического элемента или мембраны поглощать лазер может значительно снизить LIDT. Эти значения LIDT неэффективны для ультракоротких импульсов с шириной импульса менее 1 ns.

Рисунок 71А:Максимальное распределение гауссовых лучей * примерно в два раза превышает равномерное распределение лучей.

Пример лазера CW

Предположим, что лазерная система CW выводит 0,5 Вт гауссового луча диаметром 1 / e (2) 10 мм при 1319 нм. Средняя линейная плотность мощности луча, полученного путем деления общей мощности на диаметр луча, составляет 0,5 Вт / см.:

Однако максимальная плотность мощности гауссового луча примерно в два раза превышает максимальную плотность мощности однородного луча, как показано на рисунке 71A. Таким образом, более точная максимальная линейная плотность мощности системы составляет 1 Вт / см.

AC127 - 030 - C Антихроматическая двойная линза определяет CW LIDT в 350 Вт / см, измеренная на 1550 нм. Порог повреждения CW обычно напрямую пропорционален длине волны лазерного источника, поэтому получается скорректированное значение LIDT:

Скорректированное значение LIDT 350 Вт / cm x (1319 нм / 1550 нм) = 298 Вт / cm значительно выше, чем максимальная линейная плотность мощности лазерной системы, поэтому система безопасна в использовании этой двойной линзы.

Пример импульсного наносекундного лазера: масштабирование различной ширины импульса

Предположим, что импульсная лазерная система Nd: YAG с трехкратным выходом частоты 355 нм, 10 Гц, шириной импульса 2 ns, энергией одного импульса 1 J и диаметром луча 1,9 см (1 / е (2)) имеет гауссовый луч. Энергия импульса делится на площадь луча, чтобы получить среднюю плотность энергии каждого импульса:

Как упоминалось выше, максимальная плотность энергии гауссового луча примерно в два раза превышает среднюю плотность энергии. Таким образом, максимальная плотность энергии луча составляет ~ 0,7 J / cm (2).

Плотность энергии этого луча сравнивается соответственно с значением LIDT 1 J / cm (2) и значением LIDT 3,5 J / cm (2) для лазерных линз YAG, указанных в широкополосном диэлектрическом зеркале BB1 - E01. Оба значения LIDT были измерены при 355 нм и определены импульсным лазером с шириной импульса 10 НС и тяжелой частотой 10 Гц. Поэтому необходимо скорректировать более короткую ширину пульса системы. Как описано в предыдущей вкладке, значение LIDT наносекундного импульса пропорционально квадратному корню ширины лазерного импульса:

Используя этот регулятор, значение LIDT широкополосного зеркала BB1 - E01 изменяется до 0,45 J / cm (2), а значение LIDT лазерного зеркала Nd: YAG - до 1,6 J / cm (2), сравнивая их непосредственно с максимальной плотностью энергии луча 0,7 J / cm (2). Широкополосные зеркала могут быть повреждены лазером, но специальные лазерные линзы могут использоваться в лазерных системах.

Пример импульсного наносекундного лазера: масштабирование различных длин волн

Предположим, что импульсная лазерная система излучает импульсы 10 ns при частоте 2,5 Гц с энергией 100 мДж на импульс 1064 нм и диаметром 1 / е (2) луча 16 мм, теперь нам нужно использовать фильтр нейтральной плотности для затухания. Для гауссовых выходов максимальная плотность энергии рассчитывается с использованием этих спецификаций на уровне 0,1 J / cm (2).

Порог повреждения для отражающих фильтров нейтральной плотности NDUV10A 25 мм и OD 1.0 составляет 0,05 J / cm (2) для импульсов 10ns на 355 нм, в то время как для импульсов 10ns на 532 нм аналогичный порог повреждения для поглощающих фильтров NE10A составляет 10 J / cm (2). Согласно описанию на предыдущей вкладке, для наносекундных импульсов значение LIDT оптического элемента пропорционально квадратному корню длины волны:

В соответствии с этим соотношением скорректированное значение LIDT для отражающего фильтра составляет 0,08 J / cm (2), а абсорбционного фильтра - 14 J / cm (2). В этом случае, чтобы предотвратить оптическое повреждение, абсорбционный фильтр являетсялучшеВыбор.

Пример импульсного микросекундного лазера

Учитывая лазерную систему, которая генерирует импульс 1 мкс, энергия одного импульса составляет 150 мкДж, а тяжелая частота - 50 кГц, что приведет к относительно высокому коэффициенту заполнения 5%. Система находится между повреждениями, вызванными CW и импульсным лазером, и может вызвать повреждение оптических элементов с помощью любого механизма. Поэтому значения CW и импульсного LIDT должны одновременно сравниваться с свойствами лазерной системы для обеспечения безопасной работы.

Если этот более длинный импульсный лазер излучает гауссовый луч длиной 980 нм, 1 / е (2) диаметром 12,7 мм, то лазер выводит линейную плотность мощности 5,9 Вт / см и одноимпульсную плотность энергии 1,2 x 10 (- 4) J / cm (2). Сравните это значение с значением LIDT для полос с нулевой волной полимеров WPQ10E - 980 с 5 Вт / см для непрерывной волны 810 нм и 5 Дж / см для импульса 10 нм для 810 нм (2). Как и раньше, CW LIDT оптического элемента линейно пропорционален длине волны лазера, поэтому скорректированное значение CW при 980 нм составляет 6 Вт / см. С другой стороны, импульсный LIDT пропорционален квадратному корню длины волны лазера и квадратному корню ширины импульса, поэтому для импульса 1 мкс скорректированное значение составляет 55 Дж / см (2) при 980 нм. Импульс оптического элемента LIDT значительно превышает плотность энергии лазерного импульса, поэтому один импульс не повреждает волновой чип. Тем не менее, средняя линейная плотность мощности лазерной системы выше и похожа на мощный CW - луч, что может вызвать тепловое повреждение оптических элементов.

Информация о заказе продукции

Установленные конические линзы без покрытия

Эти конические линзы не покрыты пленкой и используются в диапазоне длин волн 185 нм - 2,1 мкм. Их фундамент - ультрафиолетовый расплавленный кварц, который идеально подходит для применения от ультрафиолетового до ближнего инфракрасного излучения. По сравнению с N - BK7 ультрафиолетовый расплавленный кварц имеет лучшую однородность и более низкий коэффициент теплового расширения.

Оптический элемент ниже закреплен в корпусе через кольцо SMCard. При удалении оптических элементов из установочного сиденья необходимо проявлять осторожность, чтобы предотвратить повреждение оптических элементов.

А. Угол отклонения рассчитан светом 532 нм.

b. Типичная кривая проницаемости оконных пластин толщиной 10 мм.

Общий (14 товаров)

Установленные конические линзы, пленка для повышения прозрачности: 350 - 700 нм

Эти конические линзы, покрытые проницаемой пленкой, используются в диапазоне длин волн 350 - 700 нм и идеально подходят для частичного ближнего ультрафиолетового излучения (NUV) и всех диапазонов видимого света. Этот диапазон длин волн хорошо подходит для гелий - неоновых лазеров и других лазеров видимого света.

Оптический элемент ниже закреплен в корпусе через кольцо SMCard. При удалении оптических элементов из установочного сиденья необходимо проявлять осторожность, чтобы предотвратить повреждение оптических элементов.

А. Угол отклонения рассчитан светом 532 нм.

b. Каждая поверхность.

Общий (14 товаров)

Установленные конические линзы, просачивающие мембраны: 650 - 1050 нм

Эти конические линзы имеют диапазон длин волн от 650 до 1050 нм и идеально подходят для многих применений в ближнем инфракрасном диапазоне (NIR), таких как оптический захват и хирургия роговицы.

Оптический элемент ниже закреплен в корпусе через кольцо SMCard. При удалении оптических элементов из установочного сиденья необходимо проявлять осторожность, чтобы предотвратить повреждение оптических элементов.

А. Угол отклонения рассчитывается светом 850 нм.

b. Каждая поверхность.

Общий (14 товаров)

Установленные конические линзы, просачивающие мембраны: 1050 - 1700 нм

Эти конические линзы имеют диапазон проницаемости от 1050 до 1700 нм и идеально подходят для применения в ближней инфракрасной области спектра (NIR). Этот диапазон длин волн охватывает длины волн для следующих применений: оптическая когерентная томография (OCT), оптический захват и лазерное бурение. Использование конических линз в этих приложениях может увеличить глубину фокусировки руки образца.

Оптический элемент ниже закреплен в корпусе через кольцо SMCard. При удалении оптических элементов из установочного сиденья необходимо проявлять осторожность, чтобы предотвратить повреждение оптических элементов.

А. Угол отклонения рассчитан светом 1310 нм.

b. Каждая поверхность.

Общий (14 товаров)